Здесь U(z,t)-функция продольных перемещений точек каната (ось z направлена вниз вдоль каната; z=0 соответствует верхней точке каната); EF,p,l -продольная жесткость, линейная масса и длина каната; mc-масса порожнего сосуда;q-масса материала, высыпающегося из бункера-дозатора в еденицу времени; h0, hk-начальная и конечная высоты падения материала в кузов скипа; tk-общее время загрузки; g-ускорение свободного падения; Ukm-удлинение каната до загрузки.
Приведенная форма уравнений предполагает неупругое соударение падающей массы и массы сосуда. Кроме того, учтено изменение скорости соударения за счет наполнения кузова(предполагаемого равномерным во времени) и изменения положения сосуда относительно загрузочного устройства при упругих деформациях каната.
Решение данного уравнения с переменными коэффициентами, принадлежащих к классу нелинейных граничных задач, встречает известные математические трудности при соответствующих упрощениях и линеаризации. Для получения же сколько-нибудь приемлемых с инженерной точки зрения результатов достаточно воспользоваться известным способом учета подвижных масс упругого каната(метод Релея), чтобы система значительно упростилась. Применимость метода Релея к данной задачи может показаться спорной, однако трудно вместе с тем и возрожать против концепции о линейном распределении по длине скорости деформаций точек каната, колеблющегося с основной частотой. Иными словами, как и во многих задачах динамики канатов, где метод Релея приводит к вполне правдоподобным результатам, предполагается, что в энергетическом отношении массивный канат ведет себя так же, как и в случае свободных колебаний постояной массы на конце.
Обозначим таким образом
в дальнейшем рассмариваем"эквивалентное" в энергетическом смысле по первому и достаточному приближению обыкновенное нелинейное дифференциальное уравнение с переменными коэффициентами:
где
U-перемещение нижнего конца каната.
Для численного решения этого уравнения удобно перейти к следующим безразмерным переменным и параметрам, имеющим очевидный физический смысл:
Тогда уравнение примет вид:
Общие динамические усилия в канате Р, отнесенные к весу груженого сосуда Pcm=(mc+qtk)g, запишутся для нижнего и верхнего сечений каната в форме
Для >0 процесс движения груженого сосуда описывается уравнением типа
Если время загрузки скипа совпадает с четвертью периода колебаний сосуда, то амплитуда достигает максимума и в данном случае в четыре раза превышает статическую величину деформации каната при порожнем скипе. Амплитуда колебаний еще более возростает при увеличении массы загружаемого материала и увеличении высоты загрузки.